矢量磁位，因此得到电流分布的a，对a做微分运算就可以得到b。

对▽x▽xa=μj化简可得▽^2a=-μj，即矢量泊松方程，在直角坐标系下等价为三个标量泊松方程。

非常简单，也非常好理解。

这玩意儿和高温超导之前也存在一定关系，因为在电磁场中运动的电子总是伴随着带一个相位，这个相位其实就是磁矢势。

“.”

随后坐在薛其坤身边的王老想了想，对徐云问道：

“小徐，你继续吧，详细解释一下伱的这个理论。”

徐云见状再次点了点头，这次没有再用ppt了，而是拿起粉笔在一旁的黑板上写起了板书：

“某种意义上来说，超导就像击鼓传花，电子就像小朋友，小朋友坐在自己的位置上没动，所以不会互相碰撞产生电阻，而他们手上传的花就是那个无质量的相位。”

“因此从这个思路切入，可以在紧束缚模型下写出一个规范不变的哈密顿量，也就是uhu=∑ijtijcieiaijcj+h其中aij=θiθj。”

“电子向左和向右跳，会附带一个正负的相位，这就是超导电流的主要来源，如果计算局域电子数 ni=cici随时间的变化，也就是海森堡方程，以及连续性方程nt+jx=0，很容易得到流算符.”

“在临界温度以下，电子配对形成copper pair，并且凝聚到bcs基态——到这一步步骤为止，bcs理论依旧是成立的。”

“然后接下来我的思路是.”

说到这里。

徐云刻意顿了顿：

“对超导体的能隙函数做费米面结构近似。”（见449章，又是一个跨越了400章的伏笔）

早先提及过。

所谓费米面，指的其实是动量空间的等能面。